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Em física de partículas, mecânica ondulatória e óptica, transferência de momento é a quantidade de momento transferido entre partículas durante uma interação.
No exemplo mais simples do espalhamento de duas partículas, durante uma colisão, com momentos iniciais p → i 1 , p → i 2 {\displaystyle {\vec {p}}_{i1},{\vec {p}}_{i2}} que resultam nos momentos finais p → f 1 , p → f 2 {\displaystyle {\vec {p}}_{f1},{\vec {p}}_{f2}} , a força de transferência é dada por
q → = p → i 1 − p → f 1 = p → f 2 − p → i 2 {\displaystyle {\vec {q}}={\vec {p}}_{i1}-{\vec {p}}_{f1}={\vec {p}}_{f2}-{\vec {p}}_{i2}}onde a igualdade entre a diferença do momento inicial e final de cada partícula provém da conservação de momento. A transferência de momento é uma quantidade importante porque Δ x = ℏ / | q | {\displaystyle \Delta x=\hbar /|q|} é uma medida melhor para a resolução da distância típica de uma reação do que os momentos por si só.
Uma onda tem uma momento p = ℏ k {\displaystyle p=\hbar k} , sendo uma quantidade vetorial. A diferença do momento da onda espalhada para a onda incidente é chamado de transferência de momento. O número de onda k é o absoluto do vetor de onda k = q / ℏ {\displaystyle k=q/\hbar } , e está relacionado com o comprimento de onda k = 2 π / λ {\displaystyle k=2\pi /\lambda } . Muitas vezes, a transferência de momento é dada em unidades de número de onda no comprimento recíproco Q = k f − k i {\displaystyle Q=k_{f}-k_{i}}
A transferência de momento desempenha um papel importante na avaliação da difração de nêutrons, raios X e elétrons, usados na investigação da matéria condensada. A difração de Bragg ocorre na estrutura cristalina atômica e, por conservar a energia da onda, é um caso de dispersão elástica.
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